Применение оптико-электронных систем (ОЭС) в научных экспериментах по исследованию быстропротекающих высокотемпературных процессов [1–11] связано с проблемами низкой чувствительности видеокамер, на которых базируются ОЭС, при высоких скоростях ввода кадров и малых экспозициях. Шумы принадлежат к факторам, существенно влияющими на порог чувствительности ОЭС. Практически все виды шумов уменьшаются при снижении рабочей температуры кристалла. Детерминированный геометрический шум, вызванный разбросом параметров отдельных пикселов, ограничивает пороговую чувствительность КМОП – фотоприемников. Еще одной проблемой ОЭС на базе видеокамер с ЭОП может быть послесвечение люминофора, покрывающего экран. Иногда именно остаточное свечение экрана является тормозящим фактором некоторых исследований [1] быстропротекающих процессов. Если эксперименты не столь быстротечны, то послесвечение убиралось путем кратковременной (5–10 с) подсветки экрана несколькими миниатюрными накальными лампами [10, 11]. Предложен метод, уточняющий имеющееся решение этой проблемы без изменения аппаратной части ОЭС.
Приборы и техника эксперимента
Для реализации поставленных задач был собран экспериментальный стенд, в состав которого входило следующее оборудование: 1 – оптическая скамья; 2 – бенгальский огонь; 3 –камера ВидеоСпринт на базе 4 – электронно-оптического преобразователя (ЭОП); 5 – монитор; 6 – системный блок; 7 – клавиатура (рис. 1, а). Послесвечение люминофора, наблюдаемое в последовательности кадров и профилях яркостей линии, представлено на рис. 1, б.
а
б
Рис. 1. а – экспериментальный стенд; б – послесвечение люминофора, наблюдаемое в последовательности кадров
В качестве импульса, провоцирующего свечение люминофора, использовалось изучение самосветящихся частиц искристого огня. За время накопления заряда в светочувствительной области сенсора летящие светящиеся частички сдвигаются на расстояние, зависящее от их скоростей. Тогда становится возможным исследование кинетики послесвечения люминофора. Стробоскопический эффект достигается тем, что происходит дополнительное срабатывание затвора ЭОП на промежутке фотокатод – МКП установленное количество раз с одним и тем же интервалом. Во время строб-режима длительность каждого из импульсов, отпирающих ЭОП, определяется временем экспозиции кадра. При этом на экране ЭОП формируется количество изображений, равное числу дополнительных срабатываний затвора N. При этом трек летящей частицы разбивается на N частей, в среднюю яркость которых вносит вклад каждый фоточувствительный элемент, на который попадало излучение частицы во время экспонирования. Таким образом, результат измерения средней яркости одной из частей трека обусловлен набором яркостей пикселов, входящих в трек, вместе составляющих группу детекторов. Средней яркости каждой части трека сопоставляется температура. Изображение следа искры-трека наблюдается на мониторе в виде области (линии), яркость пикселей которой выше фоновой яркости. Очевидно, что на заснятой последовательности кадров горения частиц яркость оставленного трека будет исчезать постепенно от кадра к кадру, если время послесвечения люминофора больше межкадрового интервала.
Измерение времени послесвечения люминофора
Для определения времени послесвечения [7] осуществлялся поиск последовательности кадров, на которых было отчетливо видно постепенное гашение зарегистрированного на изображении следа светящегося движущегося объекта. При этом исследуемый трек и трек влетающей в область визирования частицы не должны пересекаться. Яркость пикселей, составляющих треки, измерялась в программе ImageJ. Оценку времени послесвечения возможно получить следующим образом. Измеряется яркость пикселов, образующих трек частицы в каждом из кадров, на которых след еще виден. Измеренные значения яркости нормируются по соответствующим максимальным значениям. Время послесвечения люминофора, покрывающего экран ЭОП, в среднем составило 4 мс. Графики интенсивности сигнала одной из частей трека, регистрируемого несколькими фоточувствительными ячейками, представлены на рис. 2.
По представленным графикам становится возможным определить коэффициент, характеризующий уменьшение от кадра к кадру остаточного свечения люминофора. Исходя из вышесказанного, в измерения температуры быстропротекающих процессов с помощью ОЭС может входить дополнительная погрешность, обусловленная остаточным свечением люминофора. Данная проблема решалась другими авторами путем кратковременной подсветки экрана несколькими миниатюрными накальными лампами либо использованием люминофора с более коротким послесвечением.
Методика повышения помехоустойчивости ОЭС
Для того чтобы уменьшить вносимую послесвечением люминофора погрешность, необходимо из исследуемого кадра вычесть добавочный фон, обусловленный оставшимся послесвечением люминофора предыдущего кадра. Поясняющие рисунки к процессу устранения остаточного свечения люминофора экрана ЭОП представлены на рис. 3.
а б
Рис. 2. а – послесвечение люминофора, определяемое по интенсивности сигнала в одной из частей трека, регистрируемого несколькими фоточувствительными ячейками; б – аппроксимация экспериментальных данных квадратичной функцией
а
б
Рис. 3. Устранение остаточного свечения люминофора экрана ЭОП: а – последовательность кадров; б – профиль яркости пикселей вдоль линии
Пусть зарегистрированная каждым детектором яркость трека на первом кадре I1 имеет шумовую Iш и полезную I01 составляющие:
I1 = Iш + I01.
Тогда следующий кадр обусловлен Iш, I02 и остаточным свечением люминофора I1ост:
I2 = Iш + I02 + I1ост.
Причем I1ост возможно рассчитать исходя из известного закона затухания свечения люминофора и осуществив межкадровый вычет, тем самым повысив точность измерения яркости треков на 12 Дб:
I1ост = µ·I1;
I2 = Iш + I02 + I1ост – µ·I1,
где µ – коэффициент затухания послесвечения люминофора, определяемый из графика и зависящий от рода люминофора. Так же необходимо провести исследования по выявлению зависимости послесвечения люминофора от интенсивности излучения и длины волны.
Методика увеличения точности измерений осуществляется в программе ImageJ и состоит из четырех пунктов:
ü Создание дубликата обрабатываемого файла. Для этого создается новое окно, содержащее копию активного изображения или прямоугольного выделения на нем. Для стеков можно указать диапазон каналов (с), фрагменты (z) и кадры (t).
ü В оригинальном файле удаляется последний кадр, а в дубликате первый.
ü В соответствии с графиком затухания свечения люминофора выбирается коэффициент, на который необходимо домножить значение яркости каждого пиксела вычитаемого файла. Изменение яркости каждого пиксела выполняется с помощью команды «Макрос». Эта команда выполняет арифметические операции над каждым пикселом изображения, используя выражение, заданное пользователем. Этот инструмент может быть использован для создания полностью нового изображения или выполнения точных пиксельных манипуляций существующих изображений.
ü Межкадровый вычет (из дубликата вычитается оригинальный файл) осуществляется в калькуляторе изображений.
Выводы
Предлагаемый метод увеличения помехоустойчивости ОЭС позволяет учесть оставшееся послесвечение в изучаемом кадре, вычесть его, тем самым увеличив точность измерений яркостной температуры до 12 Дб без изменения аппаратной части. Метод ограничен конкретным видом люминофора и интенсивностью излучения регистрируемых объектов.
Рецензенты:Мартынов С.И., д.ф.-м.н., директор политехнического института, Югорский государственный университет, г. ХантыМансийск;
Платонов Н.И., д.т.н., профессор, заведующий кафедрой строительства политехнического института, Югорский государственный университет, г. Ханты-Мансийск.
Работа поступила в редакцию 01.04.2015.
Библиографическая ссылка
Бороненко М.П., Гуляев П.Ю., Серегин А.Е., Бебия А.Г. ПОВЫШЕНИЕ ПОМЕХОУСТОЙЧИВОСТИ ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННОЙ СИСТЕМЫ НА БАЗЕ ВИДЕОКАМЕР С ЭЛЕКТРОННО-ОПТИЧЕСКИМ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕМ // Фундаментальные исследования. – 2015. – № 2-11. – С. 2323-2327;URL: https://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=37439 (дата обращения: 21.11.2024).