Scientific journal
Fundamental research
ISSN 1812-7339
"Перечень" ВАК
ИФ РИНЦ = 1,674

PARAMETERS MULTIMASS SHOCK MECHANISM FOR THE DESTRUCTION OF ROCKS

Lyaptsev S.A. 1 Stepanova N.R. 2
1 Ural state mining University
2 Ural federal university named after the First President of Russia B.N. Yeltsin
Shock mechanical loads are an effective way to influence the object for its destruction or transfer of the impact on some other system of interrelated elements. The article is devoted to theoretical calculations, the efficiency of the impact mechanism, the scheme which includes the intermediate mass. In the calculations applied general theorems of dynamics at impact, including the theorem of change of momentum of a point and a theorem on the definition of the coefficient of restitution. It is shown that in some cases the intermediate mass, acting as a waveguide, assumes part of the shock and transfers considerable energy percussion instruments. The rational way to reduce the energy transfer coefficient when giving is to introduce an intermediate movable mass between the instrument and a drummer. It is also shown that the efficiency of the hammer mechanism substantially independent of the mass ratio of the moving parts of the mechanism. The optimal ratio of the masses of moving parts drummer.
the hammer mechanism
the intermediate movable mass
the coefficient of restitution
the impact energy
1. Veber G.E., Lyaptsev S.A. Additional heads of mechanics for mining engineers. Sverdlovsk: Ural State University,1989. 200 p.
2. Gorbunov V.F., Lazutkin A.G., Ushakov L.S. Pulse hydraulic mining machines. Novosibirsk: Nauka, 1986. 197 p.
3. Lyaptsev S.A. Scientific basis for the development electromechanical shock devices mining industry: dis. ... Dr. tehn. sciences. Yekaterinburg USMU, 2002. 157 p.
4. Lyaptsev S.A., Stepanova N.R. Experimental studies of the effectiveness of the impact devices // Mountain information-analytical bulletin (scientific and technical journal). 2003. no. 8. pp. 149–150.
5. Panovko Y.G. Introduction to the theory of blow. M.: Science, 1977. 224 p.
6. Ushakov L.S., Kotylev Y.T., Kravchenko V.A. Hydraulic machines percussion. M.: Mechanical engineering, 2000. 416 p.

Ударные механические нагрузки являются эффективным способом воздействия на объект в целях его разрушения или передачи этого воздействия по какой-то другой системе взаимосвязанных элементов [1]. Использование устройств в исполнительных органах горных, строительно-дорожных и других машин открывает перспективу расширения области их применения в специфических условиях энергоемких процессов.

Изучение закономерностей разрешения горных пород предполагает выявление и создание таких условий, при которых процесс разрушения производителен и при наименьших затратах энергии. С увеличением скорости приложения нагрузки возрастают предел прочности материала и удельная работа разрушения. В связи с этим часто вводится понятие критической скорости смешения частиц породы при которой происходит ее разрушение [5]. Критические скорости для горных пород имеют тот же порядок, что и для металлов. Для достижения одной и той же кинетической энергии увеличение массы движущихся частей является более рациональным, чем соответствующее увеличение скорости. Вместе с тем наиболее важное значение имеет абсолютная величина работы удара независимо от того, получена ли она за счет увеличения массы или скорости. В этом смысле удачным является введение некоторыми исследователями (см., например, [2]) понятия динамической твердости, под которой понимается минимальное значение работы удара, необходимой для полного разрушения породы.

Существует несколько способов передачи энергии. Наиболее характерным для технологических машин является способ передачи энергии, реализуемый с помощью ударно-передающих систем [4].

Волновой способ передачи энергии имеет место в том случае, когда импульс давления производится взрывом, разрядом, гидравлическим ударом или другим методом в граничной от наружного объекта среде [6]. Кинематический способ импульсного нагружения основан на сообщении некоторому исполнительному устройству кратковременного ускорения, превышающего ускорение свободного падения в несколько раз.

Ввиду сложности учета всех факторов, влияющих на параметры волн напряжений в ударной системе, большинство исследователей предпочитают экспериментальные методы их определения, а не теоретические. Исследование взаимодействий породоразрущающего инструмента с массивом имеет важное практическое значение, так как позволяет не только изучить механику процесса, но и установить количественные зависимости между параметрами ударной нагрузки и глубиной внедрения инструмента в породу. Из сопоставления скоростных и силовых характеристик, приведенных в работе [2], следует, что при увеличении массы ударника адекватно изменяется продолжительность его взаимодействия с массивом. Характерным для силовой характеристики в данном случае является нарастающее изменение усилий от нуля до максимального значения. При этом колебания нагрузки на инструменте обусловлены в основном процессом разрушения горной породы.

Экспериментальные исследования ударной системы с промежуточным звеном, описанные в той же работе [2], показывают, что при определенном соотношении масс бойка и инструмента, если масса бойка меньше массы инструмента, удар с некоторой максимальной скоростью влечет остановку бойка. Таким образом, весь запас кинетической энергии реализуется на контакте боек ‒ промежуточное звено, и дальше в массив энергия передается по промежуточному звену, как по волноводу, в виде импульса напряжений. Система, в которой масса бойка больше массы инструмента, существенно изменяет форму силовой характеристики. В первый период происходит соударение бойка с промежуточным звеном (волноводом), поэтому на характеристике изменения силы выделяется значительно преобладающий по амплитуде головной импульс. Общая продолжительность взаимодействия инструмента с массивом включает также действие хвостовой части импульса, при этом продолжительность волнового возмущения в массиве равна сумме продолжительностей головного и хвостового импульсов, если до удара имеется достаточно плотный контакт инструмента с массивом. Волновое возмущение не равно этой сумме, если головной импульс не передается в массив из-за отсутствия предварительного контакта инструмента с породой. Таким образом, изменяя тип ударно-преобразующей системы, возможно влиять на характер силовой характеристики процесса, а следовательно, и эффективность передачи энергии в массив.

Представляется возможной теоретическая оценка коэффициента полезного действия (КПД) ударного механизма с промежуточной массой [3].

Обозначим через m1 – массу инструмента, а через m2 – массу ударника. В принятых обозначениях запишем выражение теоремы об изменении количества движения при ударе [1]:

m1V = m1U1 + m2U2, (1)

где V – скорость инструмента в начале удара; U1 и U2 – скорости инструмента и промежуточной массы в конце первого и второго ударов.

По определению коэффициента восстановления k при ударе [5]

U2 = –kV. (2)

Решая систему уравнений (1)–(2), получим

lyaptsev11.wmf (3)

где

lyaptsev12.wmf (4)

При расчете скоростей и энергий полагаем, что удары происходят друг за другом (сначала 1–2, затем 2–3).

Величину передачи кинетической энергии при ударе оценим с помощью отношений

lyaptsev13.wmf

lyaptsev14.wmf (5)

где Т0 – исходная кинетическая энергия, передаваемая на инструмент; Т1, Т2 – кинетическая энергия инструмента и ударника соответственно в конце удара.

Результаты расчетов по формулам (5) для стальных инструмента и ударника (k = 0,83) приведены в таблице.

Результаты определения отношений скоростей и энергий для механизма с промежуточной массой

α

0

0,2

0,4

0,6

0,8

1,0

1,2

1,4

1,6

lyaptsev15.wmf

1

0,69

0,48

0,31

0,11

0,08

0

0,07

0,13

lyaptsev16.wmf

1,83

1,53

1,31

1,14

1,02

0,92

0,83

0,76

0,70

lyaptsev17.wmf

1

0,48

0,23

0,10

0,01

0,01

0

0

0,02

lyaptsev18.wmf

0

0,47

0,69

0,78

0,84

0,84

0,83

0,81

0,78

Как следует из приведенных результатов, при

lyaptsev19.wmf lyaptsev20.wmf (6)

коэффициент передачи энергии составит 0,47. После остановки ударника инструмент может нанести по нему второй удар, но уже с меньшей скоростью. При α < 1,2 инструмент после удара продолжает движение в ту же сторону, куда двигался и с меньшей скоростью. После этого инструмент возвращается назад, ударяя уже по корпусу механизма. Отдача (удар по корпусу механизма) всегда сопровождает технологический процесс разрушения горных пород. Однако следует подбирать такое соотношение подвижных масс, чтобы коэффициент передачи энергии при отдаче энергии был как можно меньше.

В качестве примеров расчета явления отдачи укажем некоторые из вариантов определения коэффициента передачи энергии. Из расчетов, приведенных выше, следует, что при α = 0,2 скорость инструмента уменьшится до

lyaptsev21.wmf U = 0,67V. (7)

Нанеся второй удар уже по неподвижному ударнику, инструмент изменит направление скорости, сократив ее величину до

lyaptsev22.wmf U = kU1 = 0,55V. (8)

Коэффициент передачи энергии составит при отдаче

lyaptsev23.wmf (9)

При α = 0,6 скорость инструмента после первого удара составит 0,31V, а после второго удара – U = 0,67V. Таким образом, коэффициент передачи энергии составит всего T/Т0 = 0,07. Рациональный путь уменьшения коэффициента передачи энергии при отдаче состоит во введении промежуточной подвижной массы между инструментом и ударником.

Рецензенты:

Воротников В.И., д.ф.-м.н., профессор, заместитель директора по науке и инновациям, ФГБОУ ВПО «Нижнетагильский технологический институт (филиал) УрФУ» Министерства образования и науки Российской Федерации, г. Нижний Тагил;

Красовский А.Н., д.ф.-м.н., профессор, заведующий кафедрой информационных технологий и математического моделирования, ФГБОУ ВПО «Уральский государственный аграрный университет», г. Екатеринбург.

Работа поступила в редакцию 27.12.2014.